26pYC14 単層におけ強度 東大工、東北大理 A 佐藤健太郎、丸山茂夫、齋藤理一郎 A Photoluminescence intensity of single wall carbon nanotubes The University of Tokyo, Tohoku University A Kentaro Sato, Shigeo Maruyama, Riichiro Saito A 単層（ SWNT）におけ （ PL）の励起光と発光のは SWNT の励起子のに 対応し、また SWNT の直径やに依存すことが知て い。そのため PL は SWNT の光物性知ための手法として広く用い てい。 PL の強度、励起光と発光のは直径や 依存性があことに加え、励起子効果にっても変化すことが実 験と理論か示さてい [1,2] 。こまでの PL の強度計算では [3] 、 1 粒子近似用いて計算した光の吸収と発光、散乱に緩和の 行列要素かけ合せて PL 強度求め、 PL 強度と直径、 との関係の議論がおこなていた。SWNT の PL におけ励起子効果 考えために PL 強度励起子描像のもとで計算すことが必要とさ てい。 本研究では SWNT の PL 強度におけ励起子効果と直径、 依存性について議論す。 PL 強度の計算には強束縛法用い、光の 吸収と発光、散乱に緩和は励起子―と励起子― 相互作用の行列要素 [4] 用いて計算す。 PL 強度計算すた めに必要な SWNT の励起子の分散は Bethe-Salpeter 方程式 強束縛法に解くことにって求め [1,5] 。ここで SWNT の周囲 の環境と SWNT 自身に遮蔽は誘電定数に表現さ。発表で は計算結果と実験の比較もおこなう。 参考文献 [1] T. Ando, J. Phys. Soc. Jpn. 66. 1066 (1997). [2] Y. Ohno et al., Phys. Rev. B 73, 235427 (2006). [3] Y. Oyama et al., Chem. Phys. Lett. 44, 873 (2006). [4] J. Jiang et al., Phys. Rev. B 75, 035405 (2007). [5] J. Jiang et al., Phys. Rev. B 75, 035407 (2007).