Revista Mexicana de Física 35 No. 3(1989) 335-3~5 El potencial óptico nuclear para sistemas de iones complejos ligeros a partir de la dispersión elástica* María Ester Brandan ln.stituto de Físico, Universidad Nacional Autónoma de México, Apartado pastal 20-36~, México 01000 D.F., México (Recibido el 17 de marzo de 1989; aceptado el18 de mayo de 1989) Resumen. Se ha "realizado un análisis global de datos de dispersión elástica para Jos sistemas 12C + 12C y 16 0 + 12C a energías entre 10 y 94 MeV /nucleón, dentro del formalismo del modelo óptico, encontrándose resultados no ambiguos para las parles real e imaginaria del potencial nuclear. Los potenciales deben ser fuertemente atractivos, débilmente absorbentes y dependientes de la.energía. Cálculos de doble convolución a partir de la. interacción efectiva DDM3v describen los datos sin nece- sidad de renormalización. Estos resultados se han extendido a energías más bajas en el sistema 12C + 12C, encontrando que el mismo tipo de potenciales describe de manera satisfactoria la estructura gruesa obser- vada en la función de excitación. Las integrales de volumen del potencial son consistentes con predicciones de las relaciones de dispersión. PACS: 25.70.Cd; 24.10.Ht 1. Introducción La interacción de dos núcleos complejos (o pesados, esto es con más de 4 nucleones) es un problema complicado de muchos cuerpos. El modelo óptico intenta reemplazar este problema por uno mucho más sencillo: el de dos cuerpos sin estructura que interactúan a través de un potencial U. En general, se supone que U depende sólo de la distancia r entre los centros de masa de los núcleos, es decir, U = U(r). Si es posible que en el sistema ocurran interacciones no elásticas, habrá pérdida de flujo en el canal elástico y U(r) debe ser complejo. Este potencial óptico complejo se expresa como la suma de una parte real, que representa la fuerza de interacción entre los núcleos (coulombiana y nuclear), más una parte imaginaria, que representa la absorción del flujo inicial debido a los procesos no elásticos que sacan al sistema del canal elástico. Entonces, se tiene que U(r) = V,(r) + V(r) + iW(r), donde Vc(r) es el potencial coulombiano entre las distribuciones de carga de los núcleos (se considera el potencial entre dos esferas uniformemente cargadas), V(r) •Presentado en Sesión Plenaria durante el XXXI Congreso Nacional de Física, Monterrey, Nuevo León, Octubre 1988.