Estructura electr´ onica de estados desocupados en Ag/Al(100) J. Veyan 1 , W. Iba˜ nez 2 , P. H¨ aberle 2 , y R.Bartynski 3 1 Instituto de F´ ısica, Universidad Cat´ olica de Valpara´ ıso, Valpara´ ıso, Chile. 2 Departamento de F´ ısica, Universidad T´ ecnica Federico Santa Maria, A. Los Placeres 401, Valpara´ ıso, Chile. 3 Physics and Astronomy Dept., Rutgers University Piscataway, NJ 08854, USA. Resumen La mec´ anica cu´ antica nos ense˜ na que el n´ umero de niveles de energ´ ıa permitidos en un pozo cu´ antico est´ a relacionado con la magnitud y el ancho del pozo. Estudiando la interacci´ on entre un electr´ on y un sistema compuesto por un monocristal de Al sobre el cual se deposit´ o una capa delgada de Ag, exploramos, bajo ciertas condiciones, un pozo cu´ antico unidimensional. La t´ ecnica experimental usada en esta investigaci´ on es la espectroscop´ ıa de fotoemisi´ on inversa (IPS). Introducci´ on Estudiando la intensidad de fotones emitidos desde una superficie debido a la des-excitaci´ on de un haz de electrones monocrom´ aticos, es posible determinar los estados electr´ onicos desocupados de un cristal. La t´ ecnica experimental basada en este principio se la llama fotoemisi´ on inversa (IPS) [1] y corresponde a un proceso muy similar al de emisi´ on de rayos X de baja energ´ ıa. Usando IPS estudiamos la estructura electr´ onica de estados desocupados de un cristal de Al(100) sobre el cual se deposit´ o en forma consecutiva diversos espesores de Ag. El haz de electrones utilizado incide en forma normal a la muestra y los fotones se detectan a ∼ 45 o . De esta forma se explor´ o el centro de la primera zona de Brillouin. Un modelo de esta situaci´ on, para la capa de Ag, corresponde a transiciones electr´ onicas radiativas en un pozo de potencial en la direcci´ on perpendicular a la superficie. El n´ umero de niveles de energ´ ıa, en el pozo, est´ a relacionado con el espesor de la capa, o sea el ancho del pozo [2]. Es as´ ı que se esperan cambios importantes en la estructura electr´ onica en el rango de energ´ ıas comprendido entre el nivel de Fermi y el vac´ ıo al variar el espesor de la pel´ ıcula. Montaje experimental Experimentalmente, usamos una c´ amara de ultra alto vac´ ıo (UHV), en el rango 10 -10 - 10 -11 [Torr]. La muestra se monta en un manipulador, ubicado en la parte superior de la c´ amara. Este pos´ ee cinco grados de libertad: tres espaciales (x, y,z), m´ as dos angulares (φ, θ). La limpieza de la superficie del cristal se obtiene por bombardeo con iones de Ar a una presi´ on de 5.10 -5 [Torr], seguido de un calentamiento a 400[ o C]. La Plata es depositada desde un crisol con calentamiento electr´ onico. El espesor de las pel´ ıculas es controlado por una balanza de cuarzo que permite medir la deposici´ on con una resoluci´ on de 5 % de una monocapa. Un ca˜ n´ on de electrones de energ´ ıa variable (0-25 [eV]) y un detector de fotones centrado en 9,5[eV] permiten la medici´ on de la intensidad de fotones emitidos. Tanto el control de la fuente, como la medici´ on de la intensidad, se realizan en forma digital. Resultados experimentales La figura 1 muestra el patr´ on de Leed [3] de la superficie Al(100). La buena resoluci´ on de los puntos indica una superficie plana y las intensidades en la imagen aseguran que el plano del